不过想到于敏能够搞出于敏构型，这些事儿似乎也没那么难以接受？
毕竟和于敏构型比起来，这种情况的难度还是要远远不如的。
随后徐云又想到了海对面的U2。
也不知道哪架U2会这么非酋...或者说欧皇，有幸能够死在如此多的通天代手里......
真·这辈子值了。
“.......”
又过了一会儿。
徐云将自己内心的惊讶收起，把注意力重新投回了现实。
毕竟惊讶归惊讶，该做的事儿还是得做的。
于是很快。
徐云便拿起笔，对于敏给出的三组数值进行了演算。
在于敏给出的参数中。
Ma指的便是马赫数、
AoA是攻角、
Rec则是......
临界雷诺数。
其中雷诺数字如其意，是一种以雷诺命名的数值。
当时雷诺根据大量的实验发现，由层流转变为湍流的转变过程非常复杂。
这个过程不仅与流速v有关。
而且还与流体密度ρ、粘滞系数μ和物体的某一特征长度d——例如管道直径、机翼宽度、处于流体中的球体半径等有关。
最终他综合以上各方面的因素，引入一个无量纲的量ρvd/μ。
后人把这无量纲的参数命名为“雷诺数“。
流体的流动状态由雷诺数决定，雷诺数小的时候是层流，雷诺数大时是湍流。
也就是.....
流速越大，流过物体表面距离愈长，密度越大，层流边界层便愈容易变成湍流边界层。
相反。
倘若粘性越大，流动起来便愈稳定，愈不容易变成湍流边界层。（最近因为防盗来的读者比较多，这里解释一下，这种抛概念真不是水文，而是后面会用到，但要是在后面一次性抛出来那整章就都不用写正文了，所以隔几章抛一个。）
接着很快。
徐云便将这几个参数代入了方程里。
“MA0.729.....AoA=2.92°.....Rec=6.5×106......”
“那么自由来流参数就是288.15.....”
“边界条件引用559章倒数第二个公式，可得通用参数是0.61.....”
“最后代入收敛准则，表面压力分布是6.66632......”
“第一个式子对上了，截面间能量守恒，所以计算出来的L0应该是0.231。”
写到这里。
徐云便停下手中的笔，开始对照起了钱五师的表格。
钱五师这份表格的实质样本来自海对面的弹道风洞，如今这个时代全球拥有弹道风洞的国家仅有三个，并且不包括华夏。
这也是为什么这份资料会被列作如此高规格档桉的原因。
接着很快。
徐云便在文件上找到了MA=0.7的对应L0数值。
其赫然便是.....
0.229！
毫无疑问。
于敏拿出的这三个数值，确实是精确的解。
徐云：
“.......”
白活了.jpg。
随后在接下来的时间里。
徐云这个小组出现了一个很奇怪的画风，交谈内容差不多是这样的：
“大于，中等间隙B和C区要做个柯尔莫哥洛夫尺度能谱的笔算，所以得先计算一下耗散率......”
“不用算了，17.63%，韩立同志你验算一下吧。”
“......大于，波数由速度的所有大尺度分量累计而成的，v^k是速度的傅里叶系数，所以要进行多次放缩.....”
“不用吧，韩立同志，我们只要假定对于任意固定的K，所有大于 1/K的尺度的累计耗散当是2νΩK≤2νK2，其中E→0，当ν→0时，ΩK就可以直接被算出来了...喏，你看。”
“那这个不规则的时速度场......”
“这也简单，假设一个固壁对流体的剪应力，然后写出接触面积的乘积再导一导不就行了？”
实话实说。
从第一次穿越到现在。
徐云头一次产生了一种怀疑人生的微妙情感：
他仿佛化身成了那个被带飞着的土着，而身边的于敏才是那个穿越者。
几乎只要徐云一提及思路。